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而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。
最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd/μ。
后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“。
流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。
也就是
流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。
相反。
倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）
接着很快。
徐云便将这几个参数代入了方程里。
“ma0729aoa=292°rec=65x106”
“那么自由来流参数就是28815”
“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是061”
“最后代入收敛准则，表面压力分布是666632”
“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0231。”
写到这里。
徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。
钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。
这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档桉的原因。
接着很快。
徐云便在文件上找到了ma=07的对应l0数值。
其赫然便是
0229！
毫无疑问。
于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。
徐云：
“”
白活了jpg。
随后在接下来的时间里。
徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：
“大于，中等间隙b和c区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率”
“不用算了，1763，韩立同志你验算一下吧。”
“大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，vk是速度的傅里叶系数，所以要进行多次放缩”
“不用吧，韩立同志，我们只要假定对于任意固定的k，所有大于 1/k的尺度的累计耗散当是2νΩk≤2νk2，其中e→0，当ν→0时，Ωk就可以直接被算出来了喏，你看。”
“那这个不规则的时速度场”
“这也简单，假设一个固壁对流体的剪应力，然后写出接触面积的乘积再导一导不就行了？”
实话实说。
从第一次穿越到现在。
徐云头一次产生了一种怀疑人生的微妙情感：
他仿佛化身成了那个被带飞着的土着，而身边的于敏才是那个穿越者。
几乎只要徐云一提及思路。
于敏便能迅速给出对应的答桉，并且精准度很高很高，哪怕出了错也很快就能纠正过来。
于是乎。
在于敏的‘协助’下。
徐云几乎不怎么费力，就顺利解决了自己所负责的问题。
难怪那么多人喜欢躺赢，这种感觉是真的爽啊
在徐云小组完成计算任务十分钟后。
钱五师亲自负责的背压比也有了结果。
背压比。
军圈或者航空航天的爱好者应该都知道。
无论大型的航天液体火箭，还是一些现代的战术导弹，甚至现代化的第三代以后的战斗机。
它们在开加力以后喷出的火舌也就是尾焰，外观大多都是一节一节的。
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